一道流体力学的课后习题

1. 一道流体力学的课后习题

解：
（1）设到中心的距离为r，则应力大小a=μ*dv/dx=μ*r*w/δ。
（2）黏性阻力说的是力矩，合理是零的。
力矩就是对a*r*dS=a*r*r*dr*do二重积分，o表示角度，do积分区间为0到2Pi，dr积分区间为0到d/2。结果是Pi*μ*w*d^4/（32δ）

扩展资料：
基本假设
①连续体假设：
物质都由分子构成,尽管分子都是离散分布的,做无规则的热运动。但理论和实验都表明,在很小的范围内,做热运动的流体分子微团的统计平均值是稳定的。因此可以近似的认为流体是由连续物质构成,其中的温度,密度,压力等物理量都是连续分布的标量场。
②质量守恒：
质量守恒目的是建立描述流体运动的方程组。欧拉法描述为:流进绝对坐标系中任何闭合曲面内的质量等于从这个曲面流出的质量,这是一个积分方程组,化为微分方程组就是:密度和速度的乘积的散度是零(无散场)。用欧拉法描述为:流体微团质量的随体导数随时间的变化率为零。
③动量定理
流体力学属于经典力学的范畴。因此动量定理和动量矩定理适用于流体微元。

2. 流体力学第三版(龙天渝)第十章明渠流动与渗流课后习题10-10？请问10-10题的详细解题过程，

10—1 渗流模型 3、裘皮幼公式： 3、渗流计算： 微分方程： ) ( 0 ds dh i kA kiA - = \ ) ( ds dh i kA Q - = Q 两条曲线，有 h0 存在。 2、浸润曲线型式： （1）i > 0 （顺坡）： 微分方程： 1> h > h0 ： 壅水型曲线； a 区， > 0 dh ds ，以N—N 线为渐进线。 dh ds → 0 上游端： 下游端： dh ds → i ，以水平线为渐进线。 微分方程： 2> h< h0 ： dh ds < 0 b 区， 降水型曲线 上游端： 以 N—N 线为渐进线。 下游端： 与不透水层正交（趋势），取决于边界条件。 （2）i= 0 （平坡）： 微分方程： - = kA Q ds dh ) ( - = ds dh i kA Q 一条曲线，无 h0 存在 0 < ds dh Q 降水型曲线。 ∴ 上：以水平线为渐进线； 下：与不透水层正交 （3） i < 0 （逆坡）： ) ( +  - = kA Q i ds dh 微分方程： 一条曲线，无h0存在 可用 i / =－ i 代入原式 0 < ds dh Q 降水型曲线 ∴　 上：以水平线为渐进线； 下：与不透水层正交。【摘要】
流体力学第三版(龙天渝)第十章明渠流动与渗流课后习题10-10？请问10-10题的详细解题过程，【提问】
10—1 渗流模型 3、裘皮幼公式： 3、渗流计算： 微分方程： ) ( 0 ds dh i kA kiA - = \ ) ( ds dh i kA Q - = Q 两条曲线，有 h0 存在。 2、浸润曲线型式： （1）i > 0 （顺坡）： 微分方程： 1> h > h0 ： 壅水型曲线； a 区， > 0 dh ds ，以N—N 线为渐进线。 dh ds → 0 上游端： 下游端： dh ds → i ，以水平线为渐进线。 微分方程： 2> h< h0 ： dh ds < 0 b 区， 降水型曲线 上游端： 以 N—N 线为渐进线。 下游端： 与不透水层正交（趋势），取决于边界条件。 （2）i= 0 （平坡）： 微分方程： - = kA Q ds dh ) ( - = ds dh i kA Q 一条曲线，无 h0 存在 0 < ds dh Q 降水型曲线。 ∴ 上：以水平线为渐进线； 下：与不透水层正交 （3） i < 0 （逆坡）： ) ( +  - = kA Q i ds dh 微分方程： 一条曲线，无h0存在 可用 i / =－ i 代入原式 0 < ds dh Q 降水型曲线 ∴　 上：以水平线为渐进线； 下：与不透水层正交。【回答】

3. 流体力学第二版，龙天渝版的课后习题答案。要第六章！！谢谢

流体力学第二版，龙天渝版的课后习题答案（因有特殊符号无法排版，故只能截图）如下：
第一题：

第二题：

第三题：

扩展资料理论分析：
①建立“力学模型”
一般做法是：针对实际流体的力学问题，分析其中的各种矛盾并抓住主要方面，对问题进行简化而建立反映问题本质的“力学模型”。流体力学中最常用的基本模型有：连续介质（见连续介质假设）、牛顿流体、不可压缩流体、理想流体（见粘性流体）、平面流动等。
②建立控制方程
针对流体运动的特点，用数学语言将质量守恒、动量守恒、能量守恒等定律表达出来，从而得到连续性方程、动量方程和能量方程。此外，还要加上某些联系流动参量的关系式（例如状态方程），或者其他方程。这些方程合在一起称为流体力学基本方程组。
③求解方程组
在给定的边界条件和初始条件下，利用数学方法，求方程组的解。由于这方程组是非线性的偏微分方程组，难以求得解析解，必须加以简化，这就是前面所说的建立力学模型的原因之一。力学家经过多年努力，创造出许多数学方法或技巧来解这些方程组（主要是简化了的方程组），得到一些解析解。

4. 一道流体力学课后习题()

全压=静压+动压
动压= 0.5 *空气密度*风速^ 2 
余压=全压 - 系统
内电阻的每个设备，如：空调机组总：回风段，初效，更酷段，中间段，加热段，风机段，各功能段阻力分别为：20Pa的，在80Pa，120Pa，20Pa的，100,50Pa，机械阻力290Pa，如果机器的要求500Pa时的残压外，刚鼓风机全压应不小于790Pa，如果机器的1100Pa的残余压力以外的要求，只是鼓风机全压应不小于1390Pa，高的残余压力一般纯化单元，所述的风压和电机功率的选择大小。残压一般应根据项目的实际需求，高残留的压力并不总是一件好事。 
空调单元或新的单元就常风力涡轮机安装在所述端部，该风扇出口速度高，动态压力高，小静压力，往往改造项目在出口增压室消声器，以减少动压力，静压力的增加，而由于两个流消声器的作用

5. 流体力学：第二章

1、拉格朗日法
  
 流体质点初始时刻的坐标与流体质点一一对应，可用来标记流体质点。
  
 对任意质点 P: (a, b, c)，在任意时刻 t 的位置：
                                          
 其中 a, b, c, t 为自变量，称为拉格朗日变量。x = x(A, t) 称为流体质点的位移函数。
  
 A 固定：x 表示某个确定质点的运动轨迹。t固定： x 表示 t 时刻各质点的位置。
  
 两个基本性质：
  
 1、
  
 2、
  
 2、欧拉法
  
 3、欧拉描述与拉格朗日描述的互换
  
 （1）拉格朗日描述变为欧拉描述
  
 （2）欧拉描述变为拉格朗日描述
  
 4、质点导数
  
 流体质点的物理量对于时间的变化率称作该物理量的质点导数。
  
 （1）拉格朗日描述：直接求导。
  
 （2）欧拉描述
                                          
 也即：
                                          
 局部导数：由流场的非定常性引起
  
 迁移导数：由流场的非均匀性引起
  
 二、流场的几何描述
  
 1、迹线：流体质点运动的轨迹
  
 拉格朗日描述和欧拉描述
  
 2、流线：速度场的向量线，该曲线上任意一点的切线方向与在该点的流体速度方向一致
  
 性质：
  
 3、流管
  
 4、光滑流体线与光滑流体面的保持性
  
 流体线和流体面
  
 时间线也是流体线
  
 三、流体微团运动分析
  
 1、几何分析：正交微元六面体经过微小时间间隔将变成斜平行六面体
  
 （1）平行移动：六面体整体平移到新位置；
  
 （2）线变形：六面体经过O点的三条正交流体线伸长或缩短，引起六面 体体积膨胀或压缩；
  
 （3）角变形：过O点有三个正交流体面，每个正交流体面的两正交流体 线之间角度的变化，引起六面体形状变化；
  
 （4）转动：六面体象刚体一样转动。
  
 2、线变形率：单位时间内流体线的相对伸长，称为线变形速率。
  
 流体微团的体积在单位时间内的相对变化，称为体积膨胀速率。
  
 流体微团体积膨胀速率 = 三个方向线变形速率之和 = 速度场的散度
  
 3、流体旋转角速度
  
 过同一点的任意两条正交微元流体线，在它们所在的平面上的旋转角速度的平均值，称为该点流体的旋转角速度在垂直该平面方向的分量。
  
 4、角变形率：微元平面上两垂直线段夹角在单位时间内减小量之半称为该面的角变形率。用  表示。
                                          
 5、流体的速度梯度张量
                                          
 流体的速度梯度张量可分解为一个对称张量和一个反对称张量：
                                          
 变形率张量：二阶对称张量，六个独立分量
                                          
 旋转张量：二阶反对称张量，三个独立分量
                                          
 6、海姆霍兹速度分解定理
                                          
 意义：流体微团的运动 = 平动 + 变形 （与应力有关）+ 转动（有旋或无旋）
                                          
 1、涡量场及其性质
  
 定义：速度场的旋度成为涡量
  
 性质：涡量场散度为零
  
 涡线：涡量场的向量线
  
 涡面：给定瞬间，通过某一曲线（非涡线）的所有涡线构 成的曲面称为涡面。
  
 涡管：管状涡面的内域。
  
 涡通量：通过某一开口曲面的涡量总和称为涡通量
  
 涡管强度：在给定瞬间，沿涡管各截面上的涡通量大小 相等，并将该涡通量的绝对值称为涡管强度。
  
 2、速度环量
  
 3、无旋流动和速度势
  
 1、由速度场的散度和旋度确定速度场的唯一性定理
  
 已知域内速度场的散度和旋度以及边界上的法向速度， 则可唯一确定域内的速度场。
  
 速度场的求解可分为三个部分：
  
 （1）由速度场的散度求速度场
  
 （2）由速度场的旋度求速度场
  
 （3）满足边界条件的无旋无散速度场的解

6. 工程流体力学(水力学)第三版禹华谦主编习题答案

第一题：

答案：


第二题：

答案：

第三题：

答案：


第四题：

答案：





扩展资料这部分内容主要考察的是水力学的知识点：
研究以水为代表的液体的宏观机械运动规律，及其在工程技术中的应用。水力学包括水静力学和水动力学。
水静力学研究液体静止或相对静止状态下的力学规律及其应用，探讨液体内部压强分布，液体对固体接触面的压力，液体对浮体和潜体的浮力及浮体的稳定性，以解决蓄水容器，输水管渠，挡水构筑物，沉浮于水中的构筑物，如水池、水箱、水管、闸门。堤坝、船舶等的静力荷载计算问题。
水动力学研究液体运动状态下的力学规律及其应用，主要探讨管流、明渠流、堰流、孔口流、射流多孔介质渗流的流动规律，以及流速、流量、水深、压力、水工建筑物结构的计算，以解决给水排水、道路桥涵、农田排灌、水力发电、防洪除涝、河道整治及港口工程中的水力学问题。

7. 流体力学题，求大神详细解答过程，谢谢。

铂金汉π定理么？ 最后得到的是一个待定函数啊。
而且你里面水头应该用P，高度应该用H才符合规矩呀。我算得时候这两个换了，楼主你注意一下。

选取3独立变量，B和H是一样的。那就选B,P,g三个变量。你这里很诡异的没有指出密度ρ这个变量，这会对结果有很大影响，因为一般流量是m^3/s作为单位。如果是这样：
Q=π1*(B)^x1*(P)^y1*(g)^z1. H=π2*(B)^x2*(P)^y2*(g)^z2

方程两边各量纲齐次。Q单位kg/s,B和H为m，P为Pa，g为m/s^2
则(x1=5/2,y1=0,z1=1/2),(x2=1,y2=0,z3=0),则π1=Q/[B^(5/2)*g^(1/2)],π2=H/B
则由π定理，π1=f(π2), Q=[B^(5/2)*g^(1/2)]*f(H/B),其中f为待定函数对应法则。
发现Q的表达式与P无关，这是跟题意有悖的。应该还有一个变量ρ，或者Q的单位是kg/s，
这样可以解得x1=1.5,y1=1,z1=-0.5, x2=1,y2=0,z3=0
则Q=B^1.5*P*g^(-0.5)*f(H/B),这个结果比较合理。

8. 一道工程流体力学题~

用动量方程式结合伯努利方程求解~今天有点晚了，先睡了~ 
今天继续：
(1).先求管截面A、B处的速度：
VA=Q/(π/4 *dA ²)=0.1/(π/4* 0.2²)=3.18m/s
VB=Q/(π/4* dB ²)=0.1/(π/4 *0.15²)=5.66m/s
(2).求B点压强，根据伯努利方程：
Z1+pA/r+(vA ²)/2g=Z2+pB/r+(vB ²)/2g+hW
∵Z1≈Z2
∴pA/r+(vA ²)/2g=pB/r+(vB ²)/2g+hW
故可以解得pB=7200Pa
(3).再根据流体的动量方程式：
X轴方向：pAπ/4 dA ²-FA=rQ(VA-VBcosα)
Y轴方向：pBπ/4 dB ²sinα+FB=rQ*VBsinα
解得：
FA=
FB=
所以水管受力：
F=√(FA²+FB² )=


答案我就不帮你求了，自己算下，很简单了，已经到了这里；还有我这是用word编辑的，到这里就变样了，悲剧。费了好久的力的，解题不难，难在表达啊，要不你给个邮箱，我把word发给你，word2007